Art.144 — Esopianeti, origine e calcolo teorico delle orbite quantizzate del sistema extrasolare Kepler-169 — Antonio Dirita

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Kepler-169  , si trova a una distanza dal Sole uguale a circa  1447 al. La massa e il raggio stimati sono :

mK0.92 ⋅ ms = 1,829972 ⋅ 10³⁰ Kg     ;    rK0,76 ⋅ rs
lo spazio rotante generato risulta :
Del sistema planetario sono noti 5 pianeti .
caratteristiche note sistema planetario extrasolare Kepler-169

pianeta semiasse m.s periodo orb.s massa raggio
Rs(10⁶Km) Ts(giorni) m/mT r/rT
b        5 6.2485 32.506  1.52 1,15
c        6 9.6055 61.955 1.95 1.24
d        7 11.718 83.481  2.22 1.28
e        8  16.357 137.671 5.50 2.2
f        15 55.948 870.902  63.6 2.6

essendo noti, con sufficiente precisione, i periodi orbitali, possiamo ricavare il valore del semiasse maggiore con la relazione
    e si ottengono i valori riportati in tabella.
Dai dati riportati in tabella, vediamo che i pianeti sono distribuiti sulle orbite della stella  Kepler-169 in maniera del tutto analoga
alla distribuzione ottenuta nel sistema Solare con l’esplosione di una stella orbitante in prossimità del suo punto neutro rispetto al sistema
stellare locale (   Art.33    ).
Questa ed altre analogie con il sistema Solare suggeriscono anche per questo sistema un analogo processo di formazione.
Si deve quindi pensare che inizialmente il sistema fosse doppio, con una stella di maggiori dimensioni posta alla distanza del punto neutro
rispetto al sistema stellare locale (   Art.32    ) .

Tenendo conto che il sistema Solare si trova in prossimità del centro del sistema stellare locale ( R0s = 27,11 al ) , con un errore
trascurabile, possiamo assumere R0K ≃ dKs = 1447 al e quindi il punto neutro della stella Kepler-169 rispetto al sistema
stellare locale risulta :

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L’esplosione di quest’ultima stella ha dato origine al sistema planetario, lasciando sul posto, dunque
alla distanza di 
2019,6 UA , tutti i detriti residui che formano attualmente una fascia simile a quella
di Kuiper.

Essendo certamente la distanza iniziale tra i pianeti, subito dopo l’esplosione della stella esplosa SX , molto minore del loro punto neutro
rispetto alla stella Kepler-169 , ciascuno di essi ha avuto la possibilità di aggregarsi con i vicini e fondersi o formare sistemi multipli.

Negli   Art.31    ,   Art.34    ,   Art.37   , analizzando l’origine del sistema Solare, abbiamo visto che, se le masse partono dallo stesso punto,
dirette verso un polo di attrazione, si distribuiscono approssimativamente con massa crescente con la distanza dal polo stesso, mentre le
masse vicine che partono verso il polo lungo il percorso possono aggregarsi, dando origine a sistemi satellitari come quelli presenti nel
sistema Solare. In questo caso però le masse si distribuiscono con valori decrescenti con l’aumentare della
distanza dal pianeta
(questa situazione è verificata,senza eccezione, in tutti i satelliti del sistema Solare).

Se dunque confrontiamo il sistema planetario con quello solare, possiamo dire che durante la sua formazione la stella Kepler-169
non ha viaggiato con i suoi pianeti nella stessa direzione, e quindi essi non sono stati acquisiti durante il viaggio, ma sono giunti nella
posizione attuale sotto l’azione gravitazionale della stella, dando origine alla distribuzione attuale.
Questa configurazione si può giustificare solo ipotizzando una situazione iniziale analoga a quella descritta trattando l’origine del sistema
Solare, ossia con l’esistenza nel sistema primordiale di una stella esplosa e dunque oggi scomparsa.
In questo caso però la distanza tra le due stelle dal centro dello spazio rotante centrale è più elevata ( 1447 al ) di quella del sistema
Solare primordiale uguale a 27,11 al (   Art.32     ) .
Conseguenza di questa maggiore distanza è la differenza del punto neutro rispetto al sistema stellare locale, che passa da  40 UAa
2019,6
UA  
con un notevole aumento del tempo di volo dei detriti emessi dalla stella esplosa e quindi con un aumento della
probabilità di aggregazione prima di giungere a destinazione.
Il tempo di volo dei detriti emessi dalla stella esplosa , necessario per raggiungere il perielio, coincidente praticamente con la posizione
della stella Kepler-169 , risulta infatti :
Nel nostro caso si ottiene :
notevolmente maggiore dei 34 anni calcolati per il sistema Solare.
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Per tutta la durata del trasferimento dalla stella esplosa Sx alla stella Kepler-169 , molti dei detriti emessi nel piccolo angolo
solido intercettato dalla stella Kepler-4169 , avendo un punto neutro rispetto alla stella molto alto, certamente maggiore della loro
reciproca distanza, si sono fusi tra loro e comunque si sono avvicinati molto, sotto la loro azione gravitazionale, giungendo così a
destinazione, in numero ridotto e molto vicini fra loro, occupando le prime orbite a ridosso della stella.
Calcoliamo ora le caratteristiche dell’orbita fondamentale  R1K .
Sappiamo che la quantizzazione si applica alle caratteristiche delle orbite minime (   Art.10    ,   Art.12    ,   Art.13     ) circolari stabili
aventi raggio dato da   Rn = Rs ⋅ (1 – e²) .
Essendo, in questo caso, l’eccentricità orbitale relativamente piccola, con un errore trascurabile, possiamo considerare e ≃ 0 e applicare
la quantizzazione direttamente al semiasse maggiore Rs .
Considerando, per esempio, i pianeti intermedi  Kepler-169 c  Kepler-169 e  , applicando la teoria della quantizzazione
generale, dovrà essere :
                                   R1K ⋅ pe² = Res = 9,6055 ⋅ 10⁶ Km

                                   R1K ⋅ pc² = Rcs = 16,357 ⋅ 10⁶ Km
da cui si ottiene :
D’altra parte, deve essere anche

Il rapporto che meglio approssima questi risultati risulta                  8/6 = 1,33
si ottiene così l’orbita fondamentale :   
con un minimo adattamento, assumiamo il valore                                    R1K  = 0,254 ⋅ 10⁶ Km
Le altre caratteristiche dell’orbita fondamentale risultano dunque :

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Le caratteristiche orbitali quantizzate del sistema, associate all’orbita minima circolare stabile dei pianeti, risultano :

numericamente :

Le orbite del sistema planetario completo Kepler-169 risultano quindi descritte dalle relazioni :

( ricordiamo che abbiamo assunto e ≃ 0 ). Si ottiene quindi il quadro riassuntivo :

caratteristiche teoriche del sistema planetario extrasolare Kepler-169

pianeta          p sem.m.s sem.m.T vel.orb.s vel.orb.T per.orb.s per.orb.T m.ang.T
   p = 1  Rps
(10⁶Km)
 0,254
 RpT
(10⁶Km)
 0,254
 Vps
(Km/sec)
693,351
 VpT
(Km/sec)
693,351
 Ts
(giorni)
0,0266408
 TT
(giorni)
0,0266408
 Cs
(10¹⁰Km²/sec)
0,0176111
b     (5) 6.2485 6.3500 139.79 138.67 32.506 33.301 0.08806
c     (6) 9.6055 9.1440 112.75 115.56 61.955 57.544 0.10567
d     (7) 11.718 12.446 102.08 99.050 83.481 91.378 0.12328
e     (8) 16.357 16.256 86.403 86.669 137.671 13.640 0.14089
f     (15) 55.948 57.150 46.718 46.223 870.902 89.913 0.26417

L’accordo dei valori teorici, calcolati applicando la quantizzazione delle orbite, con quelli sperimentali
risulta , anche
in questo caso, più che buono .

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Per valutare i fenomeni che possono verificasi sulla superficie del pianeta, assumiamo come riferimento la Terra, le cui condizioni
sono ben note, e consideriamo il pianeta più vicino alla stella, Kepler-169 b , con il valore della massa indicato in tabella.
Il raggio del nucleo rotante del pianeta vale :

Essendo il raggio del pianeta rb > r0b , si ha il nucleo interno di raggio uguale a 30,998 Km rotante su se stesso con la velocità
Vbs = 138,67 Km/sec . Il calcolo è analogo per gli altri pianeti.
L’energia termica prodotta per attrito interno si può esprimere, in prima approssimazione con una relazione che tenga conto del volume
e della velocità del nucleo e quindi del tipo : Et = α⋅ r₀³ ⋅ V² dove α è una costante praticamente indipendente dal pianeta .
In rapporto alla Terra, per l’energia totale prodotta si ricavano così i valori :

Questo valore ci dice che l’energia che genera il nucleo rotante interno del pianeta è assolutamente
trascurabile e quindi sulla sua
superficie i fenomeni termici che si manifestano risultano praticamente
inesistenti,
comunque di gran lunga meno vistosi di quelli che si verificano sulla Terra.
A questi effetti si debbono aggiungere quelli legati alla radiazione che giunge sulla superficie del pianeta dalla stella (   Art.101    ).
L’energia per unità di superficie che il pianeta riceve sulla superficie sottoforma di radiazione vale
rapportata alla quantità ricevuta dalla Terra, risulta :

L’energia raggiante intercettata dalla superficie del pianeta è molto più elevata di quella che giunge
sulla Terra e dunque lo
saranno anche gli effetti termici prodotti, che dipendono comunque dal fatto che la rotazione
sia sincrona o meno.
Bisogna però tener conto del fatto che l’energia irradiata da un corpo è proporzionale alla quarta potenza della sua temperatura,
per cui, essendo il tapporto tra la temperatura superficiale della stella Kepler-169 e quella del sole circa 0,87 , il valore calcolato
diventa
comunque ancora molto elevato e quindi la temperatura del pianeta sarà decisamente maggiore di quella che
viene
raggiunta dalla Terra.
Ulteriore riscaldamento superficiale viene prodotto dalle notevoli forze di marea dovuta alla piccola distanza dalla stella (   Art.29    ).
Valutiamo gli effetti di marea rispetto a quelli noti prodotti dal Sole sullaTerra
a_{TS}= (((K_{S}²
)/(4 ⋅ R_{ST}³
)))⋅ r_{T}=((132,725 ⋅ 10⁹ ((K_{m}³)/(sec²)))/(4⋅(149,6 ⋅ 10⁶ K_{m})³))⋅6378 Km = 6,32095⋅10⁻⁸ (m/(sec²))
a_{bK}= (((K_{K}²
)/(4 ⋅ R_{bs}³
)))⋅ r_{b}≃((122,107 ⋅10⁹((K_{m}³)/(sec²)))/(4⋅(6,2485 ⋅ 10⁶ Km)³))⋅ 1,15 ⋅ 6378 Km = 91,78⋅10⁻⁸ (m/(sec²))
Ricordiamo che sulla superficie della Terra si devono aggiungere le forze di marea generate dalla Luna, che sono circa uguali al
doppio di quelle generate dal Sole (  Art.29    ).
Quest’ultimo risultato ci dice che le forze di marea che si manifestano sul pianeta Kepler-169 b sono molto più
vistose di
quelle che si sperimentano sulla Terra e, se la rotazione è sincrona producono una grande deformazione
permanente del pianeta, che assume l’aspetto di un ellissoide molto allungato.
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